Mechanik by Torsten Fließbach

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16) der Abstand der Teilchen festgelegt sein. 1 mit einer masselosen Stange zwischen den beiden Massenpunkten. In diesem Fall ist die Gleichheit der λ’s wegen des 3. 17) Wegen der Abhängigkeit von |r 1 − r 2 | sind die Gradienten entgegengesetzt gleich groß. 54 Teil II Lagrangeformalismus Die beiden Beispiele können mit der Aufteilung in äußere (erster Fall) und innere (zweiter Fall) Kräfte verglichen werden, die wir in Kapitel 4 eingeführt haben. Eine gegebene Zwangsbedingung kann aber auch eine Kombination dieser Fälle sein, denn die beiden Bedingungen g1 = 0 und g2 = 0 können immer durch zwei unabhängige Linearkombinationen a g1 + b g2 = 0 ersetzt werden.

Die Kraft wird vielmehr immer durch den Buchstaben F (force) gekennzeichnet. 15)); sie sind forminvariant oder kovariant. Unter bestimmten Umständen hängen die Kräfte Fi und Fi aber darüberhinaus in derselben Weise von ihren Argumenten ab. Dann sind die Newtonschen Gesetze invariant unter Galileitransformationen. Wir erläutern diese Unterscheidung anhand von Beispielen. 16) 36 Teil I Elementare Newtonsche Mechanik Die neue Kraft ist eine andere Funktion des Arguments als die alte; denn F (˙r ) = −γ r˙ .

Die Kraft wird vielmehr immer durch den Buchstaben F (force) gekennzeichnet. 15)); sie sind forminvariant oder kovariant. Unter bestimmten Umständen hängen die Kräfte Fi und Fi aber darüberhinaus in derselben Weise von ihren Argumenten ab. Dann sind die Newtonschen Gesetze invariant unter Galileitransformationen. Wir erläutern diese Unterscheidung anhand von Beispielen. 16) 36 Teil I Elementare Newtonsche Mechanik Die neue Kraft ist eine andere Funktion des Arguments als die alte; denn F (˙r ) = −γ r˙ .

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